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在推導(dǎo)勻變速運(yùn)動位移公式時，把整個運(yùn)動過程劃分成很多小段，每一小段近似看作勻速直線運(yùn)動，然后把各小段的位移相加，物理學(xué)中把這種研究方法叫做“微元法”．下列幾個實(shí)例中應(yīng)用到這一思想方法的是（ ）

某同學(xué)通過以下步驟測出了從一定髙度落下的排球?qū)Φ孛娴臎_擊力：將一張白紙鋪在水平地面上，把排球在水里弄濕，然后讓排球從規(guī)定的高度自由落下，并在白紙上留下球的水印。再將印有水印的白紙鋪在臺秤上，將球放在紙上的水印中心，緩慢地向下壓球，使排球與紙接觸部分逐漸發(fā)生形變直至剛好遮住水印，記下此時臺秤的示數(shù)，然后根據(jù)臺秤的示數(shù)算出沖擊力的最大值。該同學(xué)所用的研究方法（或思想）是

下列概念的建立沒有用到“等效替代”方法的是（     ）

一小車在水平面上行駛，車后部通過一根細(xì)繩連接一物塊A，如圖所示。已知繩與水平面間的夾角為θ=53°，物塊質(zhì)量m=2kg，與水平面間的摩擦因數(shù)μ=0.5，若小車以a=10m/s²的加速度向左加速行駛，求：物塊A受到的繩的拉力及地面支持力。(g=10m/s²,sin53⁰=0.8,cos53⁰=0.6)(結(jié)果可以保留根號)

物理學(xué)中有些問題的結(jié)論不一定必須通過計(jì)算才能驗(yàn)證，有時只需要通過一定的分析就可以判斷結(jié)論是否正確．如圖6所示為兩個彼此平行且共軸的半徑分別為R₁和R₂的圓環(huán)，兩圓環(huán)上的電荷量均為q（q>0），而且電荷均勻分布．兩圓環(huán)的圓心O₁和O₂相距為2a，聯(lián)線的中點(diǎn)為O，軸線上的A點(diǎn)在O點(diǎn)右側(cè)與O點(diǎn)相距為r（r<a）．試分析判斷下列關(guān)于A點(diǎn)處電場強(qiáng)度大小E的表達(dá)式中（式中k為靜電力常量）正確的是 

A．

B．

C．

D．

在“探究彈性勢能的表達(dá)式”的活動中，為計(jì)算彈簧彈力所做的功，把拉伸彈簧的過程分為很多小段，拉力在每小段可以認(rèn)為是恒力，用各小段做功的代數(shù)和代表彈力在整個過程所做的功，物理學(xué)中把這種研究方法叫做“微元法”。下列幾個實(shí)例中應(yīng)用到這一思想方法的是

物理學(xué)中用到大量的科學(xué)方法建立概念，如“理想模型”、“等效替代”、“控制變量”等等，下列選項(xiàng)均用到“等效替代”方法的是

人類在探索自然規(guī)律的過程中總結(jié)了許多科學(xué)方法，如控制變量法、比值定義法、極限法等．在下列研究中，可以用極限法的是（      ）

磁力玻璃擦是目前很時尚的玻璃清潔器，其原理是利用異性磁極的吸引作用可使外面的一片跟著里面的一片運(yùn)動，舊式磁力玻璃擦在使用時由于相對移動會導(dǎo)致前后兩面的同性磁極間距較小，由于同性磁極相互斥力作用很容易脫落，其內(nèi)部N、S磁極分布如圖甲所示。經(jīng)過改進(jìn)后，新式磁力玻璃擦其內(nèi)部的N、S磁極分布如圖乙所示，使用時兩片不易脫落,關(guān)于兩種磁力玻璃擦脫落的主要原因，下列說法中正確的是

A．甲圖中前后面的同性磁極間距較小，同性磁極相互斥力大，容易脫落

B．甲圖中前后面的異性磁極間距較小，異性磁極相互引力大，不容易脫落

C．乙圖中前后面的同性磁極間距較大，同性磁極相互斥力小，不容易脫落

D．乙圖中前后面的異性磁極間距較大，異性磁極相互引力小，容易脫落

在物理學(xué)的重大發(fā)現(xiàn)中科學(xué)家們創(chuàng)造出了許多物理學(xué)研究方法，如理想實(shí)驗(yàn)法：控制變量法、極限思維法、類比法和科學(xué)假說法、建立理想模型法、微元法等等．以下關(guān)于所用物理學(xué)研究方法的敘述正確的是            （   ）

A．在不需要考慮物體本身的大小和形狀時，用質(zhì)點(diǎn)來代替物體的方法叫假設(shè)法

B．根據(jù)速度定義式v=，當(dāng)△t非常非常小時，就可以表示物體在t時刻的瞬時速度，該定義應(yīng)用了極限思維法

C．在探究加速度、力和質(zhì)量三者之間的關(guān)系時，先保持質(zhì)量不變研究加速度與力的關(guān)系，再保持力不變研究加速度與質(zhì)量的關(guān)系，該實(shí)驗(yàn)應(yīng)用了控制變量法

D．在推導(dǎo)勻變速運(yùn)動位移公式時，把整個運(yùn)動過程劃分成很多小段，每一小段近似看作勻速直線運(yùn)動，然后把各小段的位移相加，這里采用了微元法